Heimann传感器组件特别适合测量

用NDIR法测定气体。不断改进现有产品，不断发展

创新，使我们能够为所有客户提供最好的支持。

本注释概述了物理、可用组件和测量原理。

物理

非色散红外（NDIR）气体检测基于红外辐射的吸收，

这是由许多多原子或异二聚体双原子气体显示的。例如，二氧化碳气体吸收红外线

4.26微米波长的辐射。如果

二氧化碳浓度在源和检测器之间增加。吸收程度主要是

取决于辐射源和探测器之间二氧化碳分子的绝对数量。

因此，测量强度的给定浓度是细胞长度和

气体密度。

兰伯特定律和比尔定律描述了透射强度I与初始强度I0的关系，

式中，k为特定吸收系数，c为浓度，s为吸收路径长度：

sck公司

0 eII（1）

注：在式（1）中，浓度c是指体积，而不是指分子总数。

由于气体密度是给定压力的函数，因此浓度（ppm）也为

取决于压力。

基本设置

基本装置包括一个红外源、气体电池、一个与

兴趣和红外传感器（见图1）。

图1双通道设置示例

传感器

聚焦辐射的光学元件可以是

以及

增加内壁反射比。

气体电池必须确保自由进出

流动的气体，但并不严格

建议使用单一路径。

增加路径长度的设计

折叠光线也是可能的。

应用说明NDIR测量

修订版1:2013.10.02，马萨诸塞州胡市

简介

www.boselec.com boselec@boselec.com

设置的主要部分是传感器

集成光学滤波器。单个传感器

也可以用作双通道

管理源变化和

尽量减少老化影响。

还提供4通道传感器

多气体检测（见图2）。这个

不同的渠道使用不同

过滤器，根据具体的吸收

待检测气体的波长。

一个通道对任何

气体可以作为参考。图2双通道和4通道传感器HTS E21

和HTS Q21

热电堆红外传感器产生与接收辐射成比例的电压信号（U）。这个

信号由物体（物体）和传感器自身的温度差产生

温度（Tamb）。方程（3）描述了基本函数，其中K是仪器常数，并且

指数n取决于实际的滤波器特性。n达到理论上的最大值n=4

完美的“黑色”特性和无限波长。

)T（TKU n

电磁轴承

n个

物体（2）

所有多通道传感器都会产生串扰效应，传感器芯片可能会接收到辐射通过

通过另一个接近过滤器。为了避免这些影响，所有的海曼多通道传感器

配备了一个光屏障作为串扰抑制。

下表概述了Heimann提供的许多不同探测器选项

传感器。

集成了类型大小的TP芯片通道

放大器输出

HMS J21 F1至46 TP2 1 N模拟

HTS A21 F1至39 TP2 1 N模拟

HTS E21 F1/F2至39 TP2 2 N模拟

HTS Q21 F1/F2/F3/F4至39 TP2 4 N模拟

HIM J1C2 F1 G4300至46 TP1C 1 Y模拟

HIS A22 F1 G4300至39 TP2 1 Y模拟

HID A2x F1 G100至39 TP2 1 Y数字

HIS E222 F1 F2 G4300至39 TP2 2 Y模拟

HID E22x F1 F2 G100至39 TP2 2 Y数字

HCS C21 F1 SMD3.8x3.8 TP2 1 N模拟

HCM C1C2 F1 SMD3.8x3.8 TP1C 1 Y模拟

加上许多不同的最高

探测热释电传感器

至39

至8

各种各样的

要素

大小

1，2，4电压

模式模拟

注：F1至F4：与特定气体的红外吸收线匹配的过滤器或参考过滤器

（下面列表中推荐的筛选器）

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传感器组件

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应用说明NDIR测量

修订版1:2013.10.02，马萨诸塞州胡市

光学滤波器

Heimann传感器提供以下滤波器规格。

气体CWL/nm Tol/%Tol/nm HPBW/nm HPBW

公差/纳米

CH4 3300±1±33 160±20

HC 3375±1±34 190±20

二氧化碳4260±1±43 180±20

二氧化碳4270±1±43 90±20

二氧化碳4430±1±4460±10

一氧化碳4640±1±46 180±20

参考3910±1±39 90±20

如果客户按中心要求提供规格，则可根据需要进一步采购过滤器

波长，半功率带宽和阻塞。

如果要求Heimann传感器对委托的滤料进行切割，我们需要了解

基板材料，以便计算切割成本。首选厚度