结论
在以往的LiNbO3和lito3晶体实验研究中,发现了这一点
1, 2
在晶体的相邻气体中产生的电子被-z排斥表IV.静电计电荷读数变化的绝对值|∆Q |
与厚度为1.000±0.000 mm的LiTaO3晶体的(+z)底座相连
底座为4.250±0.001 mm x 3.101±0.001 mm,用于特定温度变化。这个
当乘以10-8时,指定|∆Q |的数字给出电荷变化(单位:库仑)。
升温
∆T
-140度
C至-75度
C-75度
C至-25o
C-25度
C至25度
C 25度
C至90度
C级
接地
温度
100度
丙8.529±0.009 8.348±0.008 10.20±0.01 16.32±0.03
0度
C 8.521±0.017 8.375±0.007 10.19±0.01 16.35±0.00
-150度
丙8.534±0.015 8.328±0.025 10.14±0.01 16.32±0.04
升温
∆T
-75度
C至-140度
C-25度
C至-75o
C 25度
C至-25度
C 90度
C至25度
C级
100度
C 8.681±0.020 8.488±0.008 10.20±0.01 16.14±0.01
0度
C 8.672±0.004 8.535±0.010 10.19±0.01 16.11±0.02
-150度
C 8.58±0.05 8.57±0.06 10.20±0.01 16.08±0.01
11
图1本发明装置的布置示意图
高温下热释电晶体+z基极化电荷的测量
学习。(A) 冷指,(B)加热元件,(C)热释电晶体,(D)温度
探头,(E)静电计,(F)绝缘环氧树脂,(S1)。切换以选择+z或-z
学习基地。开关显示在将+z底座连接到
静电计。(S2)。用于静电计初始接地的开关,即
静电计的归零。(S3)。测量打开时,将+z基座切换至接地
进行-z基(S4)。当+z底座处于打开状态时,切换至-z底座接地
研究如图所示。
晶体在低温下的基部,并被-z基所吸引
在温度升高时晶体。这些实验室结果由
在温度降低期间,过量负极化电荷增加
水晶,在-z基地。温度升高时,负的数量增加
极化电荷减小,过量的正空间电荷吸引电子
去-z基地。
在本报告所述的一系列关于LiNbO3和LiTaO3的实验中
在给定温度变化时,电荷读数的变化
附着在晶体基底上的静电计与初始零点无关
条件。此外,当温度为
晶体保持在恒定值。电流在
开始运行,其大小取决于温度变化速率。这个
在恒温期间电流变为零。它变成了非零
温度降低,其大小取决于温度变化的速率。
因此,得出结论,在给定温度下,所研究的晶体将显示
以可重复的方式确定的极化电荷。本产品具体
极化电荷是晶体的一个固有性质。在一定时间内,
取决于真空系统中气体的压力和
仪器,极化电荷的外部效应将通过
晶体底部空间电荷的积累。
给定温度间隔的极化电荷变化随
LiNbO3和lito3晶体的温度,即偏振的变化
电荷与温度变化不成正比,而是一个非线性函数
温度。
7
表I.电荷读数变化的绝对值,|∆Q |静电计
连接到LiNbO3晶体的(-z)基底,厚度为1.000±0.005 mm,且
a基准5.351±0.003 mm×3.811±0.001 mm,用于特定温度变化。这个
当数值乘以10-8时,指定| | Q |的数字给出库仑电荷的变化。
升温
∆T
-100o
C至-50 o
C-50o
C到0o
C 0 o
C至50 o
C 50o
C至100 o
C级
接地
温度
100度
C 5.574±0.007 6.595±0.007 7.888±0.008 9.275±0.012
0度
C 5.574±0.007 6.608±0.007 7.888±0.008 9.265±0.003
-110o
C 5.581±0.008 6.600±0.017 7 7.902±0.010 9.289± |